Инструменты пользователя
subjects:physics:тепловые_машины
Различия
Здесь показаны различия между двумя версиями данной страницы.
| Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия Следующая версия | Предыдущая версия | ||
|
subjects:physics:тепловые_машины [2018/04/03 11:27] ¶ [Максимальный КПД тепловой машины] |
subjects:physics:тепловые_машины [2024/01/27 14:02] (текущий) ¶ [КПД тепловой машины] |
||
|---|---|---|---|
| Строка 20: | Строка 20: | ||
| ++++Двигатель внутреннего сгорания|{{youtube>PCPpY2ASgtE?small}}++++ | ++++Двигатель внутреннего сгорания|{{youtube>PCPpY2ASgtE?small}}++++ | ||
| ++++Двигатель Стирлинга|{{youtube>bdqSAV5pDBI?7}}++++ | ++++Двигатель Стирлинга|{{youtube>bdqSAV5pDBI?7}}++++ | ||
| + | |||
| + | ++++☆Принцип работы дизельного двигателя☆|{{youtube>-DYgmzUIfC4?15}}++++ | ||
| + | ++++Бензиновый, или дизельный - что лучше? Сравнение двух типов двигателей|{{youtube>Ob5M0EVh9lo?15}}++++ | ||
| + | ++++Принцип работы турбореактивного двигателя| | ||
| + | * [[https://habr.com/ru/post/714120/|Как работает турбореактивный двигатель]] | ||
| + | {{youtube>qrNV_JQawJw?15}} | ||
| + | ++++ | ||
| + | |||
| + | |||
| ===== КПД тепловой машины ===== | ===== КПД тепловой машины ===== | ||
| Работа, совершаемая тепловой машиной, не может быть больше: $A = Q_{1} - |Q_{2}|$, т.к. рабочее тело, получая некоторое количество теплоты ($Q_{1}$) от ''нагревателя'', часть этого количества теплоты (по модулю равную $|Q_{2}|$) отдаёт ''холодильнику''. Отношение этой работы к количеству теплоты, полученному расширяющимся газом от нагревателя, называется ''коэффициентом полезного действия'' $\eta$ тепловой машины. | Работа, совершаемая тепловой машиной, не может быть больше: $A = Q_{1} - |Q_{2}|$, т.к. рабочее тело, получая некоторое количество теплоты ($Q_{1}$) от ''нагревателя'', часть этого количества теплоты (по модулю равную $|Q_{2}|$) отдаёт ''холодильнику''. Отношение этой работы к количеству теплоты, полученному расширяющимся газом от нагревателя, называется ''коэффициентом полезного действия'' $\eta$ тепловой машины. | ||
| Коэффициент полезного действия **любой** тепловой машины считается по формуле: | Коэффициент полезного действия **любой** тепловой машины считается по формуле: | ||
| - | $$\eta = \frac{A}{Q_{1}}=\frac{Q_{1}-|Q_{2}|}{Q_{1}} = 1 - \frac{|Q_{2}|}{Q_{1}}$$ | + | $$\eta_{real} = \frac{A}{Q_{1}}=\frac{Q_{1}-|Q_{2}|}{Q_{1}} = 1 - \frac{|Q_{2}|}{Q_{1}}$$ |
| **Для увеличения КПД**, при расширении или сжатии газа должны быть использованы процессы, позволяющие исключить уменьшение энергии горячего тела, которое происходило бы без совершения работы. Такие процессы существуют --- это **изотермический и адиабатный процесс**. | **Для увеличения КПД**, при расширении или сжатии газа должны быть использованы процессы, позволяющие исключить уменьшение энергии горячего тела, которое происходило бы без совершения работы. Такие процессы существуют --- это **изотермический и адиабатный процесс**. | ||
| Строка 51: | Строка 60: | ||
| ===== Максимальный КПД тепловой машины ===== | ===== Максимальный КПД тепловой машины ===== | ||
| - | Коэффициент полезного действия идеального цикла, как показал С.Карно, может быть выражен через температуру нагревателя ($T_{1}$) и холодильника ($T_{2}$). В реальных двигателях не удаётся осуществить цикл, состоящий из идеальных изотермических и адиабатных процессов. Поэтому КПД их цикла всегда меньше, чем КПД цикла Карно (при прочих равных условиях). | + | Коэффициент полезного действия идеального цикла, как показал С.Карно, может быть выражен через **температуру нагревателя** ($T_{1}$) и **холодильника** ($T_{2}$). В реальных двигателях не удаётся осуществить цикл, состоящий из идеальных изотермических и адиабатных процессов. Поэтому КПД их цикла всегда меньше, чем КПД цикла Карно (при прочих равных условиях). |
| $$\eta_{real}<\eta_{ideal}=\frac{T_{1}-T_{2}}{T_{1}}=1-\frac{T_{2}}{T_{1}}$$ | $$\eta_{real}<\eta_{ideal}=\frac{T_{1}-T_{2}}{T_{1}}=1-\frac{T_{2}}{T_{1}}$$ | ||
| Строка 72: | Строка 81: | ||
| **Энтропия** --- часть внутренней энергии замкнутой системы или энергетической совокупности Вселенной, которая не может быть использована, в частности не может перейти или быть преобразована в механическую работу. Существует мнение, что мы можем смотреть на энтропию и как на меру беспорядка в системе. | **Энтропия** --- часть внутренней энергии замкнутой системы или энергетической совокупности Вселенной, которая не может быть использована, в частности не может перейти или быть преобразована в механическую работу. Существует мнение, что мы можем смотреть на энтропию и как на меру беспорядка в системе. | ||
| + | |||
| + | ===== Полезно ===== | ||
| + | * [[https://habr.com/ru/post/550808/|История кондиционирования воздуха. Принцип работы кондиционера]] | ||
| + | |||
| ====== Задачи и опыты ====== | ====== Задачи и опыты ====== | ||
subjects/physics/тепловые_машины.1522744052.txt.gz · Последние изменения: 2018/04/03 11:27 — ¶
Инструменты страницы
Записаться на занятия
Записаться на занятия к репетитору
